同理，在区域R2中的电场和磁场可以表示为：

和内表面电流是独立的；在介质面处切向电场和磁场连续，介质面上没有真实的表面电流和磁流存在，因此：

   
    式(11)～(14)被称之为PMCHW(Poggio，Miller，Chang，Harrington，Wu)方程组。将模型表面用三角面元近似，采用RWG基函数将面电流和面磁流展开，根据Galerkin方法可以得到上述方程组的矩阵方程。

2 金属面和介质面的连接边界处理
    定义金属表面和介质表面连接边界为在对模型进行三角形面元表面近似后，则以连接边界为公共边的一对三角形分别属于金属面和介质面。连接边界处的外表面电流和内表面电流如图2所示。由于金属面上没有磁流存在，因此由连续性条件可知，与金属面相接的介质面处亦不存在磁流。介质面的等效电流和金属面电流有如下关系：

    又因为介质面上没有真实的表面电流存在：

 ，故切向磁场也是连续的。因此，在连接边界处的金属面上，其表面电流、电场和磁场呈现的特性与介质面相同。仍可在以连接边界为公共边的金属三角形面元和介质三角形面元上定义RWG基函数。
    这样，可以将所有的三角形公共边划分为三类：
    (1)金属公共边。在这些公共边上定义金属面电流密度，包含所有金属面内部的公共边，公共边总数为Nc，由于金属内、外表面电流是独立的，则金属面上电流未知数为2Nc。
    (2)介质电公共边。在这些公共边上定义介质面电流密度，包含所有的介质面内部的公共边和连接边界公共边，未知数为Nd+Nj，其中Nd为介质面内部的公共边数目，Nj为连接公共边数目。